1.

先說明一下什么是磁飽和。

導磁物質可理解為由一個一個方向雜亂的磁疇組成。有外加磁場時，隨磁場強度升高，磁疇變得同向的程度也升高，到所有磁疇都同向時，就達到了磁飽和。

變壓器鐵芯在線圈產生的磁場中，線圈電流增大，感應磁場也增大，感應磁場是阻礙電流變化的，在交變電流情況下會達到一個平衡，感生電動勢和電源電壓時時相等，電流也維持在一個穩定的交流值。

一旦鐵芯達到磁飽和，感生電動勢就不再隨著電流增加而增加，再有電流的增加，增量部分就是短路電流，不再受感生電動勢的制約，所以會燒毀變壓器。

為什么變壓器磁飽和之后感量會下降？ - kindfine的回答 - 知乎

2.

? ? ? ? 從微觀層面上講，鐵磁材料之所以能夠帶上磁性，是因為其內部具有無數的磁疇，磁疇是鐵磁材料內部一片片微小的空間區域中，由原子陣列組成的整體磁矩，每一片空間區域中原子陣列組成的磁矩代表一個磁疇，但是這些磁疇之間磁矩方向不統一，所以在沒有外磁場的作用時，不同方向的磁疇磁性相互抵消，此時從宏觀上看鐵磁材料不帶磁性。當外加磁場時，材料內部的無數磁疇由于受到外磁場影響，方向變得統一，宏觀上就顯出磁性。外磁場越強，材料內部被統一方向的磁疇越多，此時材料的磁化強度越強，宏觀上對外表現出磁性越強。但是，這不是無休止的，當外加磁場強度增大到一定值時，材料的磁化強度就不再增加，因為內部磁疇基本上已被統一方向，此時就稱該材料達到了飽和磁化強度，其對外的宏觀磁性也就飽和了，你再增大外磁場也不會增強該材料的磁性了。反之，在沒達到飽和時，都是非飽和狀態。

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3.

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4.解釋3中的磁化強度H和磁感應強度B

個人：磁化強度指的是電流在某一點產生的磁場，磁感應強度指的是多方導致某一點上產生的磁場的總和。

磁感應強度B與磁場強度H的區別和聯系（全程硬核）
給B和H的關系正名，希望讀者耐心看完。
設想你暫時只知道磁場是由磁鐵產生，也知道牛頓力學，但尚不知道怎么物理上定義“磁場”。
有一天，你用電流做實驗。你驚訝的發現：通了電的導線能使它附近的小磁針扭轉，從而得出了“電流也產生磁場”的結論。
進一步，你通過力學（如平行電流線，扭轉力矩等）的測量，你發現1.長直導線外，到導線距離相等的點，磁針感受到的“磁場”強度相同2.距離不同的點，“磁場”強度隨著距離成反比。這樣，你便想要通過力學測量和電流強度定義一個物理量H，2*pi*r*H=I。對形狀稍稍推廣，你就得到了安培環路定理的一般積分形式。
注意這時候不需要用到真空磁導率μ0，因為你只要知道電流I就足以定義H這個物理量，沒有理由知道μ0這回事兒。
現在，你有了H，有了“電流能夠產生磁場”這個概念，有了安培環路定理。你心滿意足，轉移了研究興趣，開始研究帶電粒子的受力。
對于一定速度的粒子，加上剛才的磁場，通過幾何軌道，牛頓力學，你可以測出粒子受的力。你發現受的力和電荷數q以及速度成正比，也和H成正比，但是力F并不直接等于qvH，而是還差一個因子：F=A*q*vⅹH，A只是個待定因子，暫未賦予物理意義。
這個公式多了個外加因子，不好看。現在你開始考慮構建“磁導率”這個概念，因為H只是電流外加給的磁場，你希望通過粒子受力，直接定義一個粒子感受到的磁場——叫它B，使得F= qvⅹB成立。現在你理解的磁導率，就是一個粒子對外界磁場的受力響應程度：磁導率大，那么同樣大的外加磁場H使得粒子受力的響應（如偏轉）也越大；磁導率如果為零，那么多大的磁場也不會使得粒子有偏轉等力學反應，磁導率如果近乎無限大，你只要加一丁點外磁場H，粒子就已經偏轉的不亦樂乎了。
你開始管這個磁導率叫μ，并且定義μ=B/H。其中H是（通過電流）外來的，B是使得粒子偏轉的響應。這樣，磁導率=粒子的響應/外加的場。這個式子有著深刻背景，正是理論物理里線性響應理論的雛形。此外，你發現，粒子處于真空中的時候，這個μ是一個與任何你能想到的物理量都無關的常數，這正是真空磁導率。
目前你已經很有成就了：你通過得到了一個外磁場H，并在真空環境下，把這個磁場作用于帶q電荷的粒子，你測量粒子受力F= qvⅹB，并且把測量力F和速度v得到的B值與測量電流I得到的H值相除，你便得到了真空磁導率。
現在你已經知道了，H與B單位的不同，僅僅是由于你最開始研究力學用的單位，和開始研究電荷、電流的單位的不同，導致的一種單位換算。H從I得來，B從F得來，所以看到的是“施H”與“受B”的關系。（實際過程還要復雜些，因為先研究的是電場的情形，然后導出了磁場下的情況，所以你看到的μ0是個漂亮的嚴格值，而真空介電常數作為另一種線性響應確是一個長長的實驗數字）。
既然知道了B與H單位不同只是由于電流和牛頓力學導致的，現在你為了簡化，將二者單位化為相同單位：B=H；這樣你就得到了電磁學里更常用的高斯單位制。如果需要換算，隨時添加磁導率即可。
你開始進一步研究了。你已經研究了電流產生磁場的效應，以及單個粒子在磁場中的運動。那么，有著大量粒子的各種材料介質，從鐵塊，到石墨，到玻璃，它們對于磁場的相應是如何呢？
現在你通過電流I，把磁場H加到某種材料當中，你所要研究的粒子，不再活在真空，而在材料里活動，它可以是金屬里本身自帶的電子，也可以是通過外界射束打入的。這都無妨，只需記住現在你要研究的粒子不再在真空，而在介質里。一個粒子受到的力學上的響應，當然是與這個點的總磁場有關。因此，B的意義就變得豐富了，它代表在該點處的總磁場。為什么說“總”磁場呢？考慮空間里的一點，沒有材料的時候磁場值為H。現在有了材料，這一點處于材料中，外加場H穿進材料后，材料受H影響產生了一些附加場，在該點處的磁場不再是H了。受外界磁場影響使得材料里也有內部額外磁場的過程，我們叫它“磁化”。我們希望一件事物更加具體，就說把它具體化，希望一個企業有規模，就說把它規模化，同樣希望一塊材料里面有更多額外磁場，就說把它“磁化”。
我們管產生的額外磁場大小叫做M。與磁導率一樣，為了研究這個額外的磁場M與外加場H的關系，我們定義磁化率χ=M/H. 磁化率大，說明同樣大的外磁場，能產生更多的內在額外磁場；磁化率為很小，說即使外加磁場很大，里面的材料也“懶得理它”，只有微弱的響應。這里要注意兩點。這是你不難發現，磁化率也是線性響應的過程。所謂線性響應，好比我們有五塊錢，就能從售貨機里買一罐可樂，我們有十塊，根據線性響應，就能買兩罐，15塊買三罐；如果買得多給打折，20塊給五罐，那么輸入（錢）和輸出（可樂瓶數）就不符合線性響應了。磁場情形也一樣，太強的外加場H（輸入），感生場M作為輸出，就不符合現行響應了。此外還要注意一點，磁化率可正可負。所謂正磁化率χ>0，就是說產生的內部磁場M方向與外加磁場H相同；負磁化率χ<0，就是材料內部由于H產生的額外磁場M和外場H方向相反。
進一步，χ>0但是數值不太大的，你命名他為順磁介質，它順從的跟著磁場方向嘛；χ>0數值比較大的，就是鐵磁介質，由于其他機制（超過深度不加以介紹），外加的磁場產生了很大的內磁場，比用用電流制造永磁鐵的過程；χ<0，就是H給材料產生的外加磁場M與H方向相反，所以就是反磁介質，或叫抗磁介質；如果是第一類超導體，它所謂的完全抗磁性，就是這個意思：外加場H，總有感生的內場M，把外場抵消，使得超導體內部磁場為零。物理上看，好像磁場穿不進來一樣。
這樣，總場B在某點的值，應該是該處的外場值H，與H的感生下產生的額外場M在該點的值的和。寫成B(r)=H(r)+M(r)， r表示空間處注意這是對任何一點都成立；實際上，如果使用高斯單位制，由于需要考慮了麥克斯韋方程電和磁的對稱性，以及球面的立體角，正確的式子是B(r)=H(r)+4πM(r)。如果要換成SI單位制，則是B=μ0[H(r)+M(r)].
這個式子的正確解釋是：總磁場等于外加磁場和感生的磁場（就叫它磁化）的矢量和。既然B表示總場，已經考慮了感應產生的磁化M，就叫做B為磁感應強度；H來源于外場，就叫它磁場強度；M是H磁化感生的，就叫它磁化強度。注意這個式子是普遍的。在線性響應的額外前提下，我們有M=χH成立。

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總結

以上是生活随笔為你收集整理的磁饱和的产生原因和影响；磁化强度H和磁感应强度B的全部內容，希望文章能夠幫你解決所遇到的問題。

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