無論何等類型或規(guī)模，人物渲染都是項(xiàng)目中難以替代的重要組成部分。

有趣的是，對(duì)比世間萬(wàn)物，我們理應(yīng)對(duì)自己的身體更加熟悉，然而遠(yuǎn)自文藝復(fù)興以來，無論在美術(shù)層面還是技術(shù)層面，人物渲染一直是一個(gè)令人撓頭的癢點(diǎn)——即便是從真人模特身上以尖端儀器掃描，并賦予極高貼圖精度的加持下，我們依然時(shí)常難以擺脫“恐怖谷”的困擾。

那么，有什么“奇技淫巧”，能夠讓我們?cè)?Cocos Creator 中更容易地產(chǎn)出可信的人物渲染效果呢？Cocos 布道師葡萄干將從皮膚、頭發(fā)、眼睛三個(gè)方面，同大家分享一套 Cocos 「次世代」人物渲染方案。
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今天先從皮膚說起。

確立目標(biāo)

我們將在 Cocos Effect 中編寫一個(gè)次表面散射著色器，用于表現(xiàn)人物渲染中的皮膚材質(zhì)效果。Cocos Creator 已經(jīng)自帶了標(biāo)準(zhǔn) Metal/Roughness 流程的 PBR 著色器，我們將在此基礎(chǔ)上增加新的 GLSL 代碼，這樣既可以使用所有 Metal/Roughness 流程的 PBR 功能和特性，同時(shí)也兼?zhèn)浯伪砻嫔⑸涞男Ч尸F(xiàn)。

所謂次表面散射，最直觀的視覺觀感是：物體內(nèi)部自發(fā)光由內(nèi)而外把物體照亮了，因此使用我們的著色器除了可以配合環(huán)境制作寫實(shí)的次表面散射效果之外，在特定數(shù)值的配合下，還可以產(chǎn)生更特別、更戲劇化的效果：
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我們的著色器將配合兩張新貼圖 Thickness 和 Curvature 使用。這兩個(gè)名詞對(duì)于美術(shù)，尤其是角色美術(shù)的同學(xué)，想必是不陌生了。同時(shí)，我們會(huì)附加上菲涅爾反射的功能，在 PBR 反射算法的基礎(chǔ)上賦予更靈活的調(diào)節(jié)選項(xiàng)。最后，我們會(huì)賦予一個(gè) Diffuse Profile 功能，其細(xì)節(jié)會(huì)在后文詳說。目前我們只需要知道它是一個(gè)隨數(shù)值調(diào)節(jié)顏色輸出的功能。

那么，Cocos Effect 又如何使用呢？

快速上手

Cocos Effect 是 Cocos Creator 存儲(chǔ)著色器的一種格式，它使用 YAML 編寫。Cocos Effect 將頂點(diǎn)著色器、片元著色器和編輯器中的參數(shù)整合在一個(gè)文件中，并且會(huì)根據(jù)目標(biāo)平臺(tái)不同轉(zhuǎn)換為不同版本的 OpenGL ES Shader。YAML 只傳輸數(shù)據(jù)，它本身不包含邏輯，畢竟 YAML 的全稱是“YAML Ain't a Markup Language” （YAML 不是一種標(biāo)記語(yǔ)言），真正表達(dá)邏輯的還是 GLSL 頂點(diǎn)和片元著色器。

Cocos Effect 的詳細(xì)信息何以從官方文檔「Effect 語(yǔ)法」[1]中獲得，以Cocos Creator 內(nèi)置的標(biāo)準(zhǔn) PBR 著色器為例，我們可以參考以下的信息，快速開始編寫自己的著色器：

所有頂點(diǎn)著色器代碼需要在“CCProgram standard-vs”標(biāo)簽下用 GLSL 編寫，同時(shí)也可以使用 Cocos Creator 內(nèi)置的 Shader 參數(shù)，具體的列表可以在「常用 shader 內(nèi)置 Uniform」[2]獲得；
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類似的，所有的片元著色器代碼需要在“CCProgram standard-fs”標(biāo)簽下用 GLSL 編寫；
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自定義參數(shù)需要在“properties”標(biāo)簽下聲明，在“properties”標(biāo)簽下聲明的變量都會(huì)在 Cocos Creator 內(nèi)的編輯面板中出現(xiàn)；
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我們需要為新聲明的參數(shù)聲明一個(gè)相應(yīng)的 uniform，這需要在“CCProgram shared-ubo”標(biāo)簽下實(shí)現(xiàn)，聲明的 uniform 無論頂點(diǎn)著色器還是片元著色器都可以訪問；
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我們也可以聲明自定義函數(shù)，但是記得：YAML 是不包含邏輯的。所以自定義函數(shù)應(yīng)該放在頂點(diǎn)著色器（“CCProgram standard-vs”）或者片元著色器（“CCProgram standard-fs”）之內(nèi)。

奠定理論

首先，我們需要解答一個(gè)問題：什么樣的效果能夠讓皮膚更真實(shí)？

我們可以從現(xiàn)實(shí)生活中找到一些參考：
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觀察上圖，首先你可能會(huì)注意到的是：他的耳朵是紅色的。而且在結(jié)構(gòu)越陡峭、線條越堅(jiān)硬的部分，紅色顯得更加濃艷。另外，在他的鼻梁明暗交界線的部分，也可以看到一條紅色聚集的色帶。
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在上圖中，我們同樣能夠在鼻梁的明暗交界線上觀察到紅色的色帶，她的鼻梁的線條并不是特別陡峭，因此色帶似乎也比上一個(gè)例子更寬一些。
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在這個(gè)例子中，我們同樣可以觀察到紅色聚集的部分，不過在她的臉上，紅色聚集在鼻翼和鼻尖的位置。
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而在這個(gè)例子當(dāng)中，我們可以在他的臉頰明暗交界線的位置看到大面積的粉紅色聚集（至于為什么是粉紅色，是因?yàn)檫@張照片在后期調(diào)色中混入了冷色調(diào)的緣故）。而這種粉紅色在他鼻梁線條鋒利的部分同樣可以看到。

綜合起來，我們似乎可以觀察到一定的規(guī)律：

人的皮膚在明暗交接線的部分，會(huì)出現(xiàn)紅色聚集；

紅色聚集在人臉結(jié)構(gòu)陡峭，線條鋒利的部分，會(huì)更明顯和鮮艷；

耳朵、鼻尖、鼻翼等區(qū)域是紅色聚集常見的地方。

那么，為什么會(huì)出現(xiàn)這種現(xiàn)象？這些紅色是從何而來的？
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我們知道，當(dāng)光線從一種介質(zhì) A 射入另一種介質(zhì) B 時(shí)，一部分光線被介質(zhì) B 吸收，另一部分在介質(zhì) B 中經(jīng)過多次反射和折射，最終一部分光線從介質(zhì) B 折返重新射入介質(zhì) A 中。而這些在介質(zhì) B 中經(jīng)過反復(fù)反射折射而重新回到介質(zhì) A 的光線被人眼所捕捉到，所以人眼可以觀察到介質(zhì) B 的顏色。這些光線雖然原理上屬于反射光線（Specular），但二手手游拍賣平臺(tái)實(shí)際表現(xiàn)的是散射（Diffuse）的特質(zhì)，所以被稱為漫反射（Diffuse Reflectance）光線。

你大概已經(jīng)注意到：當(dāng)漫反射光線經(jīng)過在介質(zhì) B 中的種種流程，重新射入介質(zhì) A 時(shí)，距離原來射入介質(zhì) B 的入射點(diǎn)已經(jīng)有了一段距離。對(duì)于絕大多數(shù)材質(zhì)來說，這個(gè)距離非常微小，完全可以忽略不記，所以我們可以理解為漫反射光線是由原入射點(diǎn)射出的。

然而對(duì)一小部分材質(zhì)來說，這個(gè)距離就不能忽略了。當(dāng)光線射入時(shí)，這類材質(zhì)會(huì)表現(xiàn)一種透光的特質(zhì)，仿佛物體內(nèi)部自帶光源，把物體從內(nèi)部照亮了。自然界中有很多有機(jī)材質(zhì)會(huì)表現(xiàn)這種特質(zhì)，比如蜂蠟、樹葉、果蔬等，當(dāng)然也包括人的皮膚。

這種特別的散射特質(zhì)，即被稱為次表面散射（Sub-surface Scattering）。
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原理似乎挺簡(jiǎn)單，但我們應(yīng)該如何實(shí)現(xiàn)呢？

在計(jì)算機(jī)圖形學(xué)的歷史上，我們可以找到多種多樣表現(xiàn)次表面散射的技巧和手法。其中一個(gè)較早的例子來自與電影《黑客帝國(guó)》（The Matrix）。特效人員發(fā)現(xiàn)，可以簡(jiǎn)單地對(duì)皮膚的 Diffuse 貼圖做一次模糊，再疊加到原貼圖上，就可以有效降低貼圖的人工質(zhì)感，做出光線在表皮下散射的效果。

而對(duì)于明暗交界線上的紅色堆積，你大概已經(jīng)想到可以輕松利用“N·L”方法，通過光照方向和物體表面法線計(jì)算得明暗交界線的位置，再疊加以一個(gè)顏色即可。這種方法也被稱為 Wrap Lighting 方法，在經(jīng)典游戲《半衰期2》（Half-life 2）中廣泛應(yīng)用。

而與“N·L”非常類似的“N·V”方法，可以通過攝像機(jī)方向和物體表面法線得到物體正對(duì)攝像機(jī)觀察角度的部分，這可以幫助我們輕松獲得菲涅爾（Fresnel）反射的效果。

講到這里，我們的目標(biāo)已經(jīng)比較明確了：

我們需要一個(gè)模糊，用于達(dá)到 Diffuse 貼圖的漫反射效果；

我們需要一張 Thickness 貼圖和一張 Curvature 貼圖，幫助我們識(shí)別物體那些部位容易出現(xiàn)次表面散射；

我們需要一個(gè)菲涅爾反射效果，這將幫助我們實(shí)現(xiàn)皮膚的 Specular 部分；

最后，我們需要一個(gè) Diffuse Profile，這將幫助我們確定次表面散射的強(qiáng)度和顏色。

實(shí)現(xiàn)模糊效果

如何實(shí)現(xiàn)模糊的效果？其背后的邏輯其實(shí)很簡(jiǎn)單：我們只要把需要被模糊的圖像的 UV 向各個(gè)方向偏移一點(diǎn)距離，把所有偏移的結(jié)果相加，求一個(gè)平均值即可：

vec3 boxBlur( sampler2D diffuseMap, float blurAmt ){

vec2 uv01 = vec2(v_uv.x - blurAmt * 0.01, v_uv.y - blurAmt * 0.01);

vec2 uv02 = vec2(v_uv.x + blurAmt * 0.01, v_uv.y - blurAmt * 0.01);

vec2 uv03 = vec2(v_uv.x + blurAmt * 0.01, v_uv.y + blurAmt * 0.01);

vec2 uv04 = vec2(v_uv.x - blurAmt * 0.01, v_uv.y + blurAmt * 0.01);

vec3 blurredDiffuse = (SRGBToLinear(texture(diffuseMap, uv01).rgb) + SRGBToLinear(texture(diffuseMap, uv02).rgb) + SRGBToLinear(texture(diffuseMap, uv03).rgb) + SRGBToLinear(texture(diffuseMap, uv04).rgb)) / 4.0;

return blurredDiffuse;

}

在上面的示例代碼中，“v_uv”是 Vertex Shader 傳遞的 UV 數(shù)據(jù)，我們基于 Cocos Creator 的內(nèi)置 PBR 著色器編寫我們的 Shader，所以有很多準(zhǔn)備工作已經(jīng)做好了，我們直接拿來用即可。“SRGBToLinear”是 Cocos Creator 內(nèi)置函數(shù)，將 sRGB 空間的顏色數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)換為線性空間，在 PBR 流程當(dāng)中，所有的顏色計(jì)算需要在線性空間中進(jìn)行。

當(dāng)然，僅僅做一次平均值的計(jì)算，最終效果可能不是特別好。你也可以用同樣的方法循環(huán)2-3次，以獲得更細(xì)膩的效果：

vec3 blurPass = vec3( 0.0, 0.0, 0.0 );

for( float i = 1.0; i < 4.0; i++ ){

blurPass += boxBlur(diffuseMap, blurAmt * i);

}

blurPass = blurPass / 3.0;

這種單刀直入的模糊方式，稱之為方形模糊（Box Blur），其特點(diǎn)就是所有像素一視同仁，被處于同樣等級(jí)的模糊處理。雖然簡(jiǎn)潔明了效率高，但視覺上不一定是我們想要的。

如果你用過 Adobe 系列的圖像處理工具，你一定很熟悉最常用的模糊工具高斯模糊（Gaussian Blur）。高斯模糊的邏輯與方形模糊一脈相承，不同的是：像素偏移的距離越大，模糊的程度越高，反之則越小，而模糊程度的權(quán)重則呈正態(tài)分布排列。這樣我們得到的結(jié)果中間模糊程度低，四周模糊程度高，并且呈現(xiàn)出一種從中間向四周自然衰減的效果。

用代碼從頭實(shí)現(xiàn)一個(gè)正態(tài)分布函數(shù)，似乎還是太麻煩了。所幸的是，我們只需要幾個(gè)呈正態(tài)分布的數(shù)值作為我們模糊的權(quán)重，直接代入我們的方形模糊函數(shù)當(dāng)中即可，網(wǎng)上有諸多正態(tài)分布數(shù)值生成器可供挑選。

vec3 gaussianBlur( sampler2D diffuseMap, float blurAmt ) {

float gOffset[5];

gOffset[0] = 0.0;

gOffset[1] = 1.0;

gOffset[2] = 2.0;

gOffset[3] = 3.0;

gOffset[4] = 4.0;

float gWeight[5];

gWeight[0] = 0.2270270270;

gWeight[1] = 0.1945945946;

gWeight[2] = 0.1216216216;

gWeight[3] = 0.0540540541;

gWeight[4] = 0.0162162162;

vec3 baseDiffuse = SRGBToLinear(texture(diffuseMap, v_uv).rgb);

for( int i = 0; i < 5; i++ ){

baseDiffuse += SRGBToLinear(texture(diffuseMap, v_uv + vec2(gOffset?* 0.01 * blurAmt, 0.0)).rgb) * gWeight;

baseDiffuse += SRGBToLinear(texture(diffuseMap, v_uv - vec2(gOffset?* 0.01 * blurAmt, 0.0)).rgb) * gWeight;

baseDiffuse += SRGBToLinear(texture(diffuseMap, v_uv + vec2(0.0, gOffset?* 0.01 * blurAmt)).rgb) * gWeight;

baseDiffuse += SRGBToLinear(texture(diffuseMap, v_uv - vec2(0.0, gOffset?* 0.01 * blurAmt)).rgb) * gWeight;

}

return baseDiffuse / 5.0;

}

探索 Diffuse Profile

讓我們回到之前觀察到的明暗交界線上的紅色聚集上面。我們已經(jīng)想到可以用“N·L”+ 顏色疊加的方法實(shí)現(xiàn)這種效果，但這里有一個(gè)問題：這里的紅色是常量的紅色嗎？

讓我們來看一個(gè)實(shí)驗(yàn)：有一個(gè)呈現(xiàn)次表面散射的球體，被單一光源照射。光源的位置和強(qiáng)度不變，放大和縮小球體的大小，觀察次表面散射顏色的變化。
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結(jié)果略微出乎意料：在球體極大和極小的情況下，散射顏色較深，近乎于純黑色；隨著球體的縮放接近于極大和極小之間的一個(gè)范圍，散射的顏色逐漸變得明亮和鮮艷，直到達(dá)到一個(gè)峰值。

這似乎告訴我們：次表面散射的顏色變化也遵循一條鐘形曲線（正態(tài)分布曲線），在某個(gè)臨界點(diǎn)達(dá)到峰值，向兩邊遞減。

那么，這個(gè)臨界點(diǎn)是由什么決定的呢？這就取決于我們?nèi)绾卫斫鈱?shí)驗(yàn)中球體大小的變化。

首先，在光源位置不變的情況下，球體的大小變化，意味著光線到達(dá)球體表面?zhèn)鞑サ木嚯x變化，也就是說，光線傳播的距離是因素之一。

另外，一個(gè)半徑較大的球體，可以看作其表面的曲率（Curvature）也更大，反之則更小。一個(gè)半徑無限小的球體，表面的曲率也無限小，可以看作是一個(gè)平面。也就是說，物體表面的曲率，即彎曲的程度，也是因素之一。這也與我們之前在觀察參考圖中得到的結(jié)論相契合。

理論很美好，但是我們?nèi)绾螌?shí)現(xiàn)呢？

所幸的是，我們已經(jīng)有基于現(xiàn)實(shí)觀測(cè)的皮膚次表面散射數(shù)據(jù)供我們使用：
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這張表看上去有點(diǎn)不明覺厲，簡(jiǎn)單地說：我們所觀察到的皮膚上的紅色，其實(shí)是皮膚的不同截層以不同的顏色和強(qiáng)度曲線分別進(jìn)行散射，再疊加而成。這張表列舉了六層不同的顏色和曲線。而所有截層的散射強(qiáng)度都以正態(tài)分布排列，所以我們可以在右圖看到自然衰減的暈染。

既然數(shù)據(jù)已經(jīng)給到我們了，我們就可以根據(jù)正態(tài)分布公式，計(jì)算出散射強(qiáng)度，再疊加以顏色，散射的最終輸出就解決了。
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上圖即是正態(tài)分布（高斯分布）公式，簡(jiǎn)單地說：μ 為中位數(shù)，在我們的計(jì)算中也就是散射顏色變化的峰值，我們知道它由光線傳播的距離和物體表面的曲度相關(guān)，目前可以取0；σ^2為方差，它決定了鐘形曲線的陡峭程度，這個(gè)數(shù)值已經(jīng)為我們提供了。由此，我們可以直接帶入公式：

#define M_PI 3.1415926535897932384626433832795

vec3 Profile( float dis ){

return??vec3(0.233, 0.455, 0.649) * 1.0 / (abs(sqrt(0.0064)) * abs(sqrt(2.0 * M_PI))) * exp(-dis * dis / (2.0 * 0.0064)) +

vec3(0.1, 0.366, 0.344) * 1.0 / (abs(sqrt(0.0484)) * abs(sqrt(2.0 * M_PI))) * exp(-dis * dis / (2.0 * 0.0484)) +

vec3(0.118, 0.198, 0.0) * 1.0 / (abs(sqrt(0.187)) * abs(sqrt(2.0 * M_PI))) * exp(-dis * dis / (2.0 * 0.187)) +

vec3(0.113, 0.007, 0.007) * 1.0 / (abs(sqrt(0.567)) * abs(sqrt(2.0 * M_PI))) * exp(-dis * dis / (2.0 * 0.567)) +

vec3(0.358, 0.004, 0.0) * 1.0 / (abs(sqrt(1.99)) * abs(sqrt(2.0 * M_PI))) * exp(-dis * dis / (2.0 * 1.99)) +

vec3(0.078, 0.0, 0.0) * 1.0 / (abs(sqrt(7.41)) * abs(sqrt(2.0 * M_PI))) * exp(-dis * dis / (2.0 * 7.41));

}

到目前為止，我們已經(jīng)得到了實(shí)現(xiàn) Diffuse 散射效果的模糊，得到了解決次表面散射顏色和強(qiáng)度的 Diffuse Profile，現(xiàn)在的問題是：次表面散射應(yīng)該出現(xiàn)在哪里？

在這里我們需要引入兩張貼圖：Thickness 和 Curvature。Thickness 通過以法線反方向發(fā)射射線的方式計(jì)算物體的厚度，Curvature 表現(xiàn)的是物體表面的曲率。這兩張圖，我們無需考慮如何在引擎中計(jì)算和生成，因?yàn)槲覀兛梢栽诘谌杰浖?#xff0c;比如 Substance Painter 中離線渲染他們。
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獲得烘焙完成的貼圖之后，我們把 Curvature 放在一邊，先處理 Thickness。

vec4 bDepth = gaussianBlur(thicknessMap, 0.0);

float deltaDepth = abs(SRGBToLinear(texture(thicknessMap, v_uv).rgb).x - bDepth.x);

我們先用之前的高斯模糊處理 Thickness，再用原貼圖減去被模糊后的 Thickness 貼圖。回憶一下高斯模糊的原理，我們得到的結(jié)果是：模糊后偏離較小的像素被減去了，留下的是偏離較大的像素。這些Δ值可以作為我們次表面散射的遮罩。

我們?nèi)匀钡囊画h(huán)是菲涅爾反射。如上所述，我們可以使用“N·V”方法實(shí)現(xiàn)這一效果。

vec4 v_normal_cam = normalize(cc_matView * vec4(v_normal, 0.0));

float NVdot = dot(vec3(0.0, 0.0, 1.0), normalize(v_normal_cam).xyz);

在上面的示例代碼中，“cc_matView”是Cocos Creator自帶參數(shù)，返回的是試圖矩陣。“v_normal”是從 Vertex Shader 傳遞的法線數(shù)據(jù)。

所有組件已經(jīng)基本就緒了，下面是讓他們聯(lián)動(dòng)起來的環(huán)節(jié)。

完成 Shader

漫反射效果，用我們的模糊處理一下 Diffuse 貼圖，疊加到 Albedo 通道即可。

vec4 bDiffuse = gaussianBlur(diffuseMap, blurAmt);

s.albedo += bDiffuse;

菲涅爾反射的效果，用我們“N·V”計(jì)算得出的權(quán)重，乘以一個(gè)自定義參數(shù)，疊加到 roughness 通道即可。

pbr.y += NVdot * roughnessGain;

s.roughness = clamp(pbr.y, 0.04, 1.0);

漫反射的顏色，我們已經(jīng)得到了 Diffuse Profile 的函數(shù)，問題是：用什么參數(shù)帶入這個(gè)函數(shù)？

我們已經(jīng)知道光線傳播的距離和物體表面的曲率是影響次表面散射的因素。光傳播的距離似乎比較難把控，但我們至少知道物體本身的前后關(guān)系也算在光傳播的距離當(dāng)中，因此代入頂點(diǎn)位置數(shù)據(jù)（v_position）是順理成章的。

至于物體表面的曲率，我們并不知道曲率與次表面散射的直接數(shù)值關(guān)系，但我們通過觀察實(shí)驗(yàn)得知：曲率與次表面散射強(qiáng)度大致呈線性關(guān)系，因此我們姑且把曲率（由 Curvature 貼圖提供）當(dāng)作一般的數(shù)值權(quán)重，再輔以我們自定義的權(quán)重加以調(diào)節(jié)。

除了 Diffuse Profile 的輸出之外，我們還可以利用 Cocos Creator 內(nèi)置的 cc_mainLitColor 參數(shù)，在散射中加入光源顏色和強(qiáng)度的影響。

最后，在顏色輸出上再疊加上物體自身的 Diffuse 顏色，就基本確立了次表面散射的顏色和強(qiáng)度。

vec3 curvatureMap = SRGBToLinear(texture(curvatureMap, v_uv).rgb);

vec3 sssColor = Profile(length(v_position) * curvatureMap.x) *

cc_mainLitColor.rgb *

cc_mainLitColor.w *

s.albedo.rgb;

然而，問題又出現(xiàn)了：次表面散射該從哪個(gè)通道輸出？

Cocos Creator 遵循標(biāo)準(zhǔn) PBR 的 Metal/Roughness 流程，因而默認(rèn) Pipeline 中并沒有 Translucency 通道，但這并不會(huì)對(duì)我們?cè)斐商笥绊?#xff1a;我們可以利用 Emissive 通道達(dá)到相同的效果。

下一個(gè)問題是：次表面散射應(yīng)該在哪里出現(xiàn)？

我們知道次表面散射的成因是入射光線在物體內(nèi)部反射和折射而產(chǎn)生內(nèi)部發(fā)光現(xiàn)象，所以我們的第一步是計(jì)算“N·L”，利用我們已得到的 Thickness Δ值，我們可以得到一個(gè)明面為0，暗面為 Thickness 的遮罩。這也符合次表面散射的原理：光線從明面射入，所以我們可以從暗面觀察到次表面散射現(xiàn)象。

最后，利用遮罩將次表面散射顏色疊加到暗面上，我們的效果就已經(jīng)出來了。

float sssMask = mix(deltaDepth, 0.0, NLdot);

vec3 sssGain = mix(vec3(0.0, 0.0, 0.0), sssColor, sssMask);

s.emissive += sssGain;

次表面散射確實(shí)是一個(gè)經(jīng)久不衰的話題。毫無疑問，我們今天的成果還有許多可以糾正、改進(jìn)和繼續(xù)發(fā)掘的地方。希望你讀到這里，已經(jīng)激發(fā)了一些奇思妙想，開始動(dòng)手制作屬于自己的 Cocos Creator 著色器了。

總結(jié)

以上是生活随笔為你收集整理的Cocos 实用渲染实战（一）：高性价比的人物皮肤渲染的全部?jī)?nèi)容，希望文章能夠幫你解決所遇到的問題。

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